. Carnegie Institution of Washington publication. 25 50 75 %, de l'alcool méthylique. 25 50 % d'alcool éthylique, 100 Fig. 41. Dissociation de l'iodure de potassium dans mix- tures de l'alcool éthylique ana l'eau à 0'. La FIA. 42. La dissociation du chlorure de cobalt dans mix- tures de méthanol et l'eau à 0. Fig. 43. La dissociation du chlorure de cobalt dans mix- tures de l'alcool éthylique et l'eau à 0.. Veuillez noter que ces images sont extraites de la page numérisée des images qui peuvent avoir été retouchées numériquement pour plus de lisibilité - coloration et l'aspect de ces illustrations ne peut pas parfaitement ressembler au

. Carnegie Institution of Washington publication. 25 50 75 %, de l'alcool méthylique. 25 50 % d'alcool éthylique, 100 Fig. 41. Dissociation de l'iodure de potassium dans mix- tures de l'alcool éthylique ana l'eau à 0'. La FIA. 42. La dissociation du chlorure de cobalt dans mix- tures de méthanol et l'eau à 0*. Fig. 43. La dissociation du chlorure de cobalt dans mix- tures de l'alcool éthylique et l'eau à 0*.. Veuillez noter que ces images sont extraites de la page numérisée des images qui peuvent avoir été retouchées numériquement pour plus de lisibilité - coloration et l'aspect de ces illustrations ne peut pas parfaitement ressembler au Banque D'Images

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RM2AKNCT3–Carnegie Institution of Washington publication . h le même navire et flottante comme avant. La densité des waspw solution = 1,0295 à 21°, ce qui implique 4,2 grammes à 100 grammes de solution, ou 4,4 grammes Tableau 26. -Air-air par KC1 (4,4 grammes dans 100 grammes d'eau),tube). Comme les constantes dans le tableau 24. pw = 1,0295 à 21 Réservoir B (date unique. ! Eter-resenti. , H tc Date. Eter-resenti. t // à 25 nov. • 74-12 017,7 64,74 16,939 9 décembre . 76,280 16,593 63,49 18,1 26 . 76,207 16,895 64,55 6 10 . 76,33 63,33 27 181 16,551 1 76,387 5 •64,35 16,849 11 ? 75-92 179 63,22 76,95 16,533 29 • 64,03 16,791 170 12 . 76,16 1

RM2AKNFGM–Carnegie Institution of Washington publication . IFFUSION DES GAZ PAR TABLEAU 3-&Lt ; a continué. La date. L'heure. Baromètre. H. t. MXio observés6. Calculé)"X 106. Un mXio6. A. m. Je avril ? 330 75-37 51,40 17,6 6455 6402 + 53 25 75 97 49 92 oo 15,9 6304 6367 - 633 • 3 30 76 71 49 18 .6.3 6202 6332 -130 44 77 07 48 oo 68 16,3 6139 6297 -158 54 75 27 48 oo 80 17,2 6137 6262 -125 6 • 3 45 75 49 64 3i 19.5 6197 6227 - 30 73 75 47 oo 50 08 20,2 6238 6192 + 468 • 4 30 76 43 49 39 18,0 6195 6157 + 389 • 4 30 76 28 48 49 17,0 6101 6122 21 - IO . 4 00 76 86 48 34 19,0 6045 6087 - 4211 . 3 30 77 25

RM2AKNDB2–Carnegie Institution of Washington publication . 24.50. La date. Eter-resenti. t v0 Date. Eter-resenti. / // À 18 Septembre.. 019,8 76,06 67,32 15,223 7 oct.. 75-68 019,2 64,78 14,675 19. 7585 21,2 66,54 14,981 8. 76,34 19,664 &Lt ;)5 33 14 25 633. 76,72 64,74 17,8 14 4-731. 76,88 22,6 65 234 622 26.. 76,54 64,70 17,8 14,722 15. 76,08 22,5 65 11 "460027.. 76,31 64,62 17,8 14,703 16.. 76,92 19,8 64 43 14 570 28. 77,04 19,2 64,95 814 494 3-- 76,33 65,02 20,2 14,684 22. 77,082 ! . J 64 36 14 495 4-. 76,10 65,50 22,7 14,691 23.. 76.05 22-4 64 SO U 4865-. 76,69 20,8 65,20 14,699 hept..1 % 23 fflGefS Fig

RM2AKNCG8–Carnegie Institution of Washington publication . C = 51,91 ; TP = 1,1922 à 24,90 ; float,2r = 2,85 cm., navire, 2r = 4 à 6 cm. La date. Eter-resenti. t // vu ce jour. Eter-resenti. t H Po 19 Septembre • 85 021,5 70,24 5-399 7 octobre . 75-68 019,2 67,16 5,199 20 . 76,03 70,47 22,5 5 401 8 ? /6,34 19,8 67,12 5 187 21 76. 90 18,8 69,52 5 388 9 . 76,78 21,5 6735 5177 23 . 76,81 68,74 17,0 5 358 23,0 10 • 76,27 67-54 5 168 24 . 77,00 68,57 5 338 17-4 ! 11 • 76,72 21,9 67,47 25 76,72 5 180 • 68,51 17,6 5 330 12 . 76,40 22,8 67,44 5,63 26 . 76,54 68,41 17,6 5 323 14 . 76,88 67,28 22,6 5 155 76,3 17,6 27 • 68,22 5 30

RM2CEHTN4–. Carnegie institution of Washington publication. Pparatus.—il y a environ 25 ans* J'ai obtenu satis-usine résultats dans la mesure des pressions de l'ordre de 1,000 atmos-phéres par l'expansion de tubes d'acier d'épaisseur appropriée. Dans ce cas, le tube a été fermé dans un tube en verre à raccord rapide rempli d'eau et d'expansion du flux mesuré par un tube capillaire attaché, le système est immergé dans l'eau pour éliminer les écarts thermiques. Le sujet entier hassince a été transformé par les expériences célèbres du professeur P. W. Bridgman, et je le touche simplement ici dans le but de tester

RM2CEHXCX–. Publication de la Carnegie institution of Washington. BEST dans le plan focal principal et les deux ensembles sont à peu près aussi forts. Pour obtenir ces franges, le réglage a d'abord été effectué avec soin avec l'arc de thésodium. L'arc a alors été remplacé par la lumière du soleil concentrée et les franges fines ont été reconnues dans les spectres superposés (axes longitudinal et transversal coïncidant). Ces franges fines ont ensuite été agrandies par rotation du réseau G (fig. 25) sur son axe normal et en réajustant M dans l'eachcase, et en ajoutant des compensateurs d'essai dans les crayons M ou N. Une plaque de verre de 3 mm. D'épaisseur a donné les meilleurs résultats a

$. Publication de la Carnegie institution of Washington. 25. Diffraction à M, N, remplacement de la réflexion.—la méthode actuelle d'observation des interférences dans le zéro, le premier, le deuxième, le troisième et même le quatrième ordre, successivement, sans changement essentiel des parties de l'appareil, est digne de mention. Je posséderais un plan réfléchissant la grille (D X lo6 = 200),coupé en deux parties égales par une section parallèle aux décisions, et il était facile de concevoir la méthode. En figure38, la lumière incidente L du colli-mator est séparée en deux faisceaux componentbeams a et a par le prisme à 60° P. Thisis essentiel Banque D'Images$

RM2CEHX1G–. Publication de la Carnegie institution of Washington. 25. Diffraction à M, N, remplacement de la réflexion.—la méthode actuelle d'observation des interférences dans le zéro, le premier, le deuxième, le troisième et même le quatrième ordre, successivement, sans changement essentiel des parties de l'appareil, est digne de mention. Je posséderais un plan réfléchissant la grille (D X lo6 = 200),coupé en deux parties égales par une section parallèle aux décisions, et il était facile de concevoir la méthode. En figure38, la lumière incidente L du colli-mator est séparée en deux faisceaux componentbeams a et a par le prisme à 60° P. Thisis essentiel

RM2CEJ0M6–. Publication de la Carnegie institution of Washington. 10. Le mouvement d'un seul miroir, M ou N, par exemple, détruit la symétrie et il a été montré au § 12 que la plage limite de déplacement de0,25 cm. Se déplace de a ou b 0.096 cm. Hors de la symétrie. Les interférents disparaissent sans grand changement de forme ou de taille, et disparaissent dans tous les focalplanes. La largeur des lames de la lumière aa et bbf, figure n, capable d'interfering est x sur le réseau et x cos ^ = 0.096X0.808 = 0.078 cm. Normalement. Puisque les rayons sont parallèles après avoir quitté le collimateur, cette largeur devrait être environ la moitié

RM2CEHPT6–. Publication de la Carnegie institution of Washington. , 1004DF, 1216 39-9042.06 53-14 b ci-dessus • SSSo QQ27 F .61^^ I O8O7 (10) soluté dilué. BCDE même> AS & lt; .... 0.3255•3309•3487 .^764 0.5782 •5879.6194.6687 BE, 509Cb, 514DF, 601 20.3221.5626.25 b au-dessus .•^824 .6702 F .4088 .7261 * cercles. 104 L'INTERFÉROMÉTRIE DU même creux mais avec des solutions différentes, diluées et presque concentrées.pour placer le creux normal au faisceau, la réflexion de ce dernier sur la face du creux a été faite pour coïncider avec la tache sur le demi-argent.Ceci est inadéquat pour le travail fin, mais l'interféromet

RM2CEHRCR–. Publication de la Carnegie institution of Washington. d absence de la plaque à tester. Dans le cas des liquides, les SPECTRES vides, INVERSÉS ET NON INVERSÉS. 101 les creux remplis sont comparés de la même façon. Les données de ce type pour une solu-tion diluée de l'iodure de mercure-potassique et de deux types de verre sont données dans le tableau 25.A/a est la lecture au micromètre à M pour la plaque demi-argentée seule. Dans le cas de la solution, il faut inclure la plaque de verre de la gouttière. N—Na = AN. TABLEAU 25.—constantes de dispersion. Fraunhofer XXio6 Na (i) vSolution.£ = 0.293 cm- (2) bac de verre.6 = 0.562 cm. (3) plaque de verre.e

RM2CEHN4K–. Publication de la Carnegie institution of Washington. 132 L'INTERFÉROMÉTRIE DE cette courbe est la courbe a de la figure 89. Il permet de trouver le taux moyen - =0.47 cm./degré, ou 27 cm./radianAa. (2) grandes franges grossières. Voie vitrée différentielle plus petite. 0° 0.1° 0.2C 0.3° 0.4° 0.5° 0.6° 0.7° 0.8° 0.9° 1.0° JVXio3=-25 +29 84 134 176 217 265 323 365 420 467 cm. Il s'agit de la courbe donnée (avec des doubles ordonnées pour la distinction) dans la courbe b, figure 89, et dans la figure 90. De plus, la référence a= —0.6°, N = —0.320 cm. A été obtenue. Dans la figure 90, le taux moyen est DE — - =0.465 cm./degré, ou 26.6 cm./aa radian en accord avec W

RMRFRWBH–. Carnegie Institution of Washington publication. . 25.. Veuillez noter que ces images sont extraites de la page numérisée des images qui peuvent avoir été retouchées numériquement pour plus de lisibilité - coloration et l'aspect de ces illustrations ne peut pas parfaitement ressembler à l'œuvre originale.. Carnegie Institution de Washington. Washington, Carnegie Institution of Washington

RMRFRTXJ–. Carnegie Institution of Washington publication. / 25. Veuillez noter que ces images sont extraites de la page numérisée des images qui peuvent avoir été retouchées numériquement pour plus de lisibilité - coloration et l'aspect de ces illustrations ne peut pas parfaitement ressembler à l'œuvre originale.. Carnegie Institution de Washington. Washington, Carnegie Institution of Washington